Lorenco jėgos kryptis yra kairiosios rankos taisyklė. Ampere ir Lorentz jėgų taikymas moksle ir technikoje. Ampermetras, telegrafas, elektromagnetai, masės analizatoriai. Lorenco jėgos apibrėžimas

Apibrėžimas

Jėga, veikianti judančią įkrautą dalelę magnetiniame lauke, yra lygi:

paskambino Lorenco jėga (magnetinė jėga).

Remiantis (1) apibrėžimu, nagrinėjamos jėgos modulis yra:

kur yra dalelės greičio vektorius, q yra dalelės krūvis, yra lauko magnetinės indukcijos vektorius taške, kuriame yra krūvis, yra kampas tarp vektorių ir . Iš (2) išraiškos išplaukia, kad jei krūvis juda lygiagrečiai jėgos linijoms magnetinis laukas, tada Lorenco jėga lygi nuliui. Kartais, bandydami izoliuoti Lorentzo jėgą, jie žymi ją naudodami indeksą:

Lorenco jėgos kryptis

Lorenco jėga (kaip ir bet kuri jėga) yra vektorius. Jo kryptis yra statmena greičio vektoriui ir vektoriui (tai yra statmena plokštumai, kurioje yra greičio ir magnetinės indukcijos vektoriai) ir nustatoma pagal dešiniojo sraigto taisyklę. 1 pav. (a) . Jei kalbame apie neigiamą krūvį, Lorenco jėgos kryptis yra priešinga vektorinės sandaugos rezultatui (1 pav. b)).

vektorius nukreiptas statmenai brėžinių plokštumai į mus.

Lorenco jėgos savybių pasekmės

Kadangi Lorenco jėga visada nukreipta statmenai krūvio greičio krypčiai, jos darbas dalelei yra lygus nuliui. Pasirodo, veikiant įkrautą dalelę, turinčią pastovų magnetinį lauką, negalima pakeisti jos energijos.

Jei magnetinis laukas yra tolygus ir nukreiptas statmenai įkrautos dalelės judėjimo greičiui, tada, veikiamas Lorenco jėgos, krūvis judės išilgai apskritimo, kurio spindulys yra R = const plokštumoje, kuri yra statmena magnetinei dalelei. indukcijos vektorius. Šiuo atveju apskritimo spindulys yra lygus:

čia m – dalelės masė, |q| – dalelių krūvio modulis, reliatyvistinis Lorenco koeficientas, c – šviesos greitis vakuume.

Lorenco jėga yra įcentrinė jėga. Remiantis elementariosios įkrautos dalelės nukreipimo magnetiniame lauke kryptimi, daroma išvada apie jos ženklą (2 pav.).

Lorenco jėgos formulė esant magnetiniams ir elektriniams laukams

Jei įkrauta dalelė juda erdvėje, kurioje vienu metu yra du laukai (magnetinis ir elektrinis), tada ją veikianti jėga yra lygi:

kur yra elektrinio lauko stiprumo vektorius taške, kuriame yra krūvis. Išraišką (4) empiriškai gavo Lorentzas. Jėga, įtraukta į (4) formulę, dar vadinama Lorenco jėga (Lorenco jėga). Lorenco jėgos padalijimas į komponentus: elektrinį ir magnetinį santykinai, nes tai susiję su inercinės atskaitos sistemos pasirinkimu. Taigi, jei atskaitos rėmas juda tokiu pat greičiu kaip ir krūvis, tada tokioje sistemoje dalelę veikianti Lorenco jėga bus lygi nuliui.

Lorenco jėgos vienetai

Pagrindinis Lorenco jėgos (kaip ir bet kurios kitos jėgos) matavimo vienetas SI sistemoje yra: [F]=H

GHS: [F]=din

Problemų sprendimo pavyzdžiai

Pavyzdys

Pratimas. Koks yra elektrono, judančio apskritimu B indukcijos magnetiniame lauke, kampinis greitis?

Sprendimas. Kadangi elektronas (dalelė su krūviu) juda magnetiniame lauke, jį veikia tokios formos Lorenco jėga:

čia q=q e – elektrono krūvis. Kadangi sąlyga sako, kad elektronas juda apskritimu, tai reiškia, kad Lorenco jėgos modulio išraiška bus tokia:

Lorenco jėga yra įcentrinė ir, be to, pagal antrąjį Niutono dėsnį, mūsų atveju ji bus lygi:

Sulyginkime dešiniąsias (1.2) ir (1.3) išraiškų puses, turime:

Iš išraiškos (1.3) gauname greitį:

Elektrono apsisukimo apskritime periodą galima rasti taip:

Žinodami laikotarpį, kampinį greitį galite rasti taip:

Atsakymas.

Pavyzdys

Pratimas.Įkrauta dalelė (krūvis q, masė m) greičiu v nuskrenda į sritį, kurioje yra elektrinis laukas intensyvumas E ir magnetinis laukas su indukcija B. Vektoriai ir sutampa kryptimi. Koks yra dalelės pagreitis tuo momentu, kai ji pradeda judėti laukuose, jei ?

bet ką su tuo turi srovė

NesnS d l – įkrovimų skaičius tūryje S d l, Tada už vieną mokestį

arba

Lorenco jėga – jėga, kurią magnetinis laukas veikia dideliu greičiu judančiam teigiamam krūviui(čia yra teigiamų krūvininkų tvarkingo judėjimo greitis). Lorenco jėgos modulis:

kur α yra kampas tarp Ir .

Iš (2.5.4) aišku, kad krūvis, judantis išilgai linijos, nėra veikiamas jėgos ().

Lorenco jėga nukreipta statmenai plokštumai, kurioje yra vektoriai Ir . Į judantį teigiamą krūvį taikoma kairiosios rankos taisyklė arba« gimlet taisyklė“ (2.6 pav.).

Todėl neigiamo krūvio jėgos kryptis yra priešinga Elektronams galioja dešinės rankos taisyklė.

Kadangi Lorenco jėga nukreipta statmenai judančiam krūviui, t.y. statmenai ,šios jėgos atliktas darbas visada lygus nuliui . Vadinasi, veikdama įkrautą dalelę, Lorenco jėga negali keistis kinetinė energija dalelės.

Dažnai Lorenco jėga yra elektrinių ir magnetinių jėgų suma:

,

(2.5.4)

čia elektrinė jėga pagreitina dalelę ir keičia jos energiją.

Kasdien televizoriaus ekrane stebime magnetinės jėgos poveikį judančiam krūviui (2.7 pav.).

Elektronų pluošto judėjimą išilgai ekrano plokštumos skatina nukreipimo ritės magnetinis laukas. Jei nuolatinį magnetą priartinsite prie ekrano plokštumos, nesunkiai pastebėsite jo poveikį elektronų pluoštui pagal vaizde atsirandančius iškraipymus.

Lorenco jėgos veikimas įkrautų dalelių greitintuvuose išsamiai aprašytas 4.3 skyriuje.

Ampero jėga, veikianti laidininko, kurio ilgis Δ l, dalį, esant tam tikram srovės stipriui I, esančiam magnetiniame lauke B, F = I · B · Δ l · sin α, gali būti išreikšta jėgomis, veikiančiomis specifiniai krūvininkai.

Tegul nešiklio krūvis žymimas q, o n yra laisvųjų krūvininkų koncentracijos laidininke reikšmė. Šiuo atveju sandauga n · q · υ · S, kurioje S reiškia laidininko skerspjūvio plotą, yra lygiavertė srovei, tekančiai laidininke, o υ yra užsakyto greičio modulis. nešėjų judėjimas laidininke:

I = q·n·υ·S.

2 apibrėžimas

Formulė Ampero jėgos gali būti parašytas tokia forma:

F = q · n · S · Δ l · υ · B · sin α .

Dėl to, kad bendras laisvųjų krūvininkų skaičius N laidininke, kurio skerspjūvis S ir ilgis Δ l yra lygus sandaugai n · S · Δ l, jėga, veikianti vieną įkrautą dalelę, yra lygi išraiškai: F L = q · υ · B · sin α.

Rasta jėga vadinama Lorentzo pajėgos. Kampas α aukščiau pateiktoje formulėje yra lygus kampui tarp magnetinės indukcijos vektoriaus B → ir greičio ν →.

Lorenco jėgos, kuri veikia dalelę, turinčią teigiamą krūvį, kryptis taip pat, kaip ir Ampero jėgos kryptis, randama naudojant gimleto taisyklę arba kairiosios rankos taisyklę. Vektorių ν → , B → ir F L → santykinė padėtis dalelėms, turinčioms teigiamą krūvį, parodyta Fig. 1 . 18 . 1 .

1 paveikslas . 18 . 1 . Vektorių ν →, B → ir F L → santykinė padėtis. Lorenco jėgos modulis F L → yra skaitinis ekvivalentas lygiagretainio ploto sandaugai, sudarytai iš vektorių ν → ir B → ir krūvio q.

Lorenco jėga nukreipta normaliai, tai yra statmenai vektoriams ν → ir B →.

Lorenco jėga neveikia, kai krūvį nešanti dalelė juda magnetiniame lauke. Šis faktas lemia tai, kad greičio vektoriaus dydis taip pat nekeičia jo vertės dalelių judėjimo sąlygomis.

Jei įkrauta dalelė juda vienodame magnetiniame lauke veikiama Lorenco jėgos, ir jos greitis ν → yra plokštumoje, kuri nukreipta normaliai vektoriui B →, tada dalelė judės tam tikro spindulio apskritimu, apskaičiuotu pagal šią formulę:

Lorenco jėga tokiu atveju naudojama kaip įcentrinė jėga (1. 18. 2 pav.).

1 paveikslas . 18 . 2. Įkrautos dalelės sukamasis judėjimas vienodame magnetiniame lauke.

Dalelės apsisukimo viename magnetiniame lauke laikotarpiu galios ši išraiška:

T = 2 π R υ = 2 π m q B .

Ši formulė aiškiai parodo, kad tam tikros masės m įkrautos dalelės nepriklauso nuo greičio υ ir trajektorijos spindulio R.

Žemiau pateiktas ryšys yra įkrautos dalelės, judančios apskritimu, kampinio greičio formulė:

ω = υ R = υ q B m υ = q B m .

Tai vadinama ciklotrono dažnis. Šis fizikinis dydis nepriklauso nuo dalelės greičio, iš to galime daryti išvadą, kad jis nepriklauso nuo jos kinetinės energijos.

4 apibrėžimas

Ši aplinkybė taikoma ciklotronams, būtent sunkiųjų dalelių (protonų, jonų) greitintuvams.

1 paveiksle. 18 . duotas 3 grandinės schema ciklotronas.

1 paveikslas . 18 . 3. Įkrautų dalelių judėjimas ciklotrono vakuuminėje kameroje.

5 apibrėžimas

Duant yra tuščiaviduris metalinis puscilindras, patalpintas vakuuminėje kameroje tarp elektromagneto polių kaip vienas iš dviejų greitinančių D formos elektrodų ciklotrone.

Į deesą įvedama kintamoji elektros įtampa, kurios dažnis prilygsta ciklotrono dažniui. Dalelės, turinčios tam tikrą krūvį, įpurškiamos į vakuuminės kameros centrą. Intervale tarp dees jie patiria pagreitį, kurį sukelia elektrinis laukas. Dees viduje esančios dalelės, judėdamos puslankiais, patiria Lorenco jėgos veikimą. Pusapskritimių spindulys didėja didėjant dalelių energijai. Kaip ir visuose kituose greitintuvuose, ciklotronuose įkrautos dalelės pagreitis pasiekiamas veikiant elektrinį lauką ir išlaikant ją savo trajektorijoje naudojant magnetinį lauką. Ciklotronai leidžia pagreitinti protonus iki energijos, artimos 20 MeV.

Daugelyje įrenginių naudojami vienodi magnetiniai laukai skirtingi tipai susitikimų. Visų pirma, jie buvo pritaikyti vadinamuosiuose masės spektrometruose.

6 apibrėžimas

Masių spektrometrai- tai prietaisai, kurių naudojimas leidžia išmatuoti įkrautų dalelių, tai yra įvairių atomų jonų ar branduolių, mases.

Šie prietaisai naudojami izotopams atskirti (to paties krūvio, bet skirtingos masės atomų branduoliai, pavyzdžiui, Ne 20 ir Ne 22). Fig. 1 . 18 . 4 paveiksle parodyta paprasčiausia masės spektrometro versija. Iš šaltinio skleidžiami S jonai praeina per kelias mažas skylutes, kurios kartu sudaro siaurą spindulį. Po to jie patenka į greičio parinkiklį, kur dalelės juda kertamais vienalyčiais elektriniais laukais, sukurtais tarp plokščio kondensatoriaus plokščių, ir magnetiniuose laukuose, atsirandančiuose tarp elektromagneto polių. Įkrautų dalelių pradinis greitis υ → nukreiptas statmenai vektoriams E → ir B →.

Dalelė, judanti susikertamuose magnetiniuose ir elektriniuose laukuose, patiria elektrinės jėgos q E → ir magnetinės Lorenco jėgos poveikį. Esant sąlygoms, kai E = υ B tenkinama, šios jėgos visiškai kompensuoja viena kitos įtaką. Tokiu atveju dalelė judės tolygiai ir tiesiškai ir, praskridusi per kondensatorių, praskris pro ekrane esančią angą. Esant nurodytoms elektrinio ir magnetinio lauko vertėms, parinkiklis parinks daleles, judančias greičiu υ = E B .

Po šių procesų dalelės su tos pačios vertybės greičiai patenka į vienodą magnetinį lauką B → masės spektrometro kamerą. Dalelės, veikiamos Lorenco jėgos, juda kameroje, statmenoje plokštumos magnetiniam laukui. Jų trajektorijos yra apskritimai, kurių spindulys R = m υ q B ". Matuojant trajektorijų, kurių žinomos υ ir B reikšmės, spindulius galime nustatyti santykį q m. Izotopų atveju, ty esant sąlygai q 1 = q 2, masės spektrometras gali atskirti skirtingos masės daleles.

Šiuolaikinių masių spektrometrų pagalba galime išmatuoti įkrautų dalelių mases didesniu nei 10 – 4 tikslumu.

1 paveikslas . 18 . 4 . Greičio parinkiklis ir masės spektrometras.

Tuo atveju, kai dalelės greitis υ → turi komponentą υ ∥ → pagal magnetinio lauko kryptį, tokia dalelė vienodame magnetiniame lauke atliks spiralinį judėjimą. Tokios spiralės R spindulys priklauso nuo magnetiniam laukui statmenos dedamosios modulio υ ┴ vektoriaus υ → , o spiralės žingsnis p – nuo ​​išilginės dedamosios modulio υ ∥ (1. 18. 5 pav. ).

1 paveikslas . 18 . 5 . Įkrautos dalelės judėjimas spirale vienodame magnetiniame lauke.

Remdamiesi tuo, galime teigti, kad įkrautos dalelės trajektorija tam tikra prasme „vingiuoja“ išilgai magnetinės indukcijos linijos. Šis reiškinys naudojamas aukštos temperatūros plazmos - visiškai jonizuotų dujų, kurių temperatūra yra maždaug 10 6 K, magnetinės šilumos izoliacijos technologijoje. Tiriant kontroliuojamas termobranduolines reakcijas, tokamako tipo įrenginiuose gaunama panašios būsenos medžiaga. Plazma neturi liesti kameros sienelių. Šilumos izoliacija pasiekiama sukuriant specialios konfigūracijos magnetinį lauką. 1 paveiksle. 18 . 6 paveiksle kaip pavyzdys parodyta krūvį nešančios dalelės magnetiniame „butelyje“ (arba spąstuose) trajektorija.

1 paveikslas . 18 . 6. Magnetinis "butelis". Įkrautos dalelės neperžengia jo ribų. Reikiamą magnetinį lauką galima sukurti naudojant dvi apvalias srovę nešančias rites.

Tas pats reiškinys vyksta ir Žemės magnetiniame lauke, kuris saugo visą gyvą būtybę nuo krūvį nešančių dalelių srauto iš kosmoso.

7 apibrėžimas

Greitai įkraunamos dalelės iš kosmoso, pasak didesniu mastu nuo Saulės „sulaiko“ Žemės magnetinis laukas, todėl susidaro radiacijos juostos (1, 18, 7 pav.), kuriose dalelės, tarsi magnetinėse spąstuose, juda pirmyn ir atgal spiralinėmis trajektorijomis tarp šiaurės. o pietų magnetiniai poliai per sekundės dalį .

Išimtis yra poliariniai regionai, kuriuose kai kurios dalelės prasiskverbia į viršutinius atmosferos sluoksnius, todėl gali atsirasti tokių reiškinių kaip aurora. Žemės spinduliuotės juostos tęsiasi nuo maždaug 500 km atstumų iki dešimčių mūsų planetos spindulių. Verta prisiminti, kad Žemės magnetinis pietų ašigalis yra netoli geografinio šiaurės ašigalio šiaurės vakarų Grenlandijoje. Antžeminio magnetizmo prigimtis dar nebuvo ištirta.

1 paveikslas . 18 . 7. Žemės radiacijos juostos. Greitai įkraunamos Saulės dalelės, daugiausia elektronai ir protonai, patenka į magnetinius spąstus spinduliavimo juostose.

Gali būti, kad jie įsiskverbia į viršutinius atmosferos sluoksnius, sukeldami „šiaurės pašvaistę“.

1 paveikslas . 18 . 8 . Krūvio judėjimo magnetiniame lauke modelis.

1 paveikslas . 18 . 9 . Masių spektrometro modelis.

1 paveikslas . 18 . 10 . Greičio pasirinkimo modelis.

Jei tekste pastebėjote klaidą, pažymėkite ją ir paspauskite Ctrl+Enter

Tam tikra kryptimi judantys elektros krūviai aplink save sukuria magnetinį lauką, kurio sklidimo greitis vakuume lygus šviesos greičiui, o kitose terpėse kiek mažesnis. Jei krūvis juda išoriniame magnetiniame lauke, tai atsiranda sąveika tarp išorinio magnetinio lauko ir krūvio magnetinio lauko. Kadangi elektros srovė yra nukreiptas įkrautų dalelių judėjimas, jėga, kuri veiks magnetiniame lauke srovę nešantį laidininką, bus atskirų (elementariųjų) jėgų, kurių kiekviena yra veikiama elementaraus krūvio nešiklio, rezultatas.

Išorinio magnetinio lauko ir judančių krūvių sąveikos procesus tyrė G. Lorentzas, daugelio savo eksperimentų rezultatu išvedęs formulę, kaip apskaičiuoti judančią įkrautą dalelę iš magnetinio lauko veikiančios jėgos. Štai kodėl jėga, kuri veikia krūvį, judantį magnetiniame lauke, vadinama Lorenco jėga.

Jėga, veikianti laidininką per kanalizaciją (pagal Ampero dėsnį), bus lygi:

Pagal apibrėžimą srovės stipris yra lygus I = qn (q yra krūvis, n yra krūvių, praeinančių per skerspjūvis laidininkas 1 s). Tai reiškia:

Čia: n 0 yra krūvių, esančių tūrio vienete, skaičius, V yra jų judėjimo greitis, S yra laidininko skerspjūvio plotas. Tada:

Pakeitę šią išraišką į Ampero formulę, gauname:

Ši jėga veiks visus krūvius, esančius laidininko tūryje: V = Sl. Tam tikrame tūryje esančių įkrovimų skaičius bus lygus:

Tada Lorentzo jėgos išraiška atrodys taip:

Iš to galime daryti išvadą, kad Lorenco jėga, veikianti krūvį q, kuris juda magnetiniame lauke, yra proporcinga krūviui, išorinio lauko magnetinei indukcijai, jo judėjimo greičiui ir kampo tarp V ir sinusui. B, tai yra:

Įkrautų dalelių judėjimo kryptis laikoma teigiamų krūvių judėjimo kryptimi. Todėl tam tikros jėgos kryptį galima nustatyti naudojant kairiosios rankos taisyklę.

Jėga, veikianti neigiamus krūvius, bus nukreipta priešinga kryptimi.

Lorenco jėga visada nukreipta statmenai įkrovos greičiui V, todėl nedaro jokio darbo. Jis keičia tik V kryptį, o krūvio kinetinė energija ir greitis judant magnetiniame lauke išlieka nepakitę.

Kai įkrauta dalelė vienu metu juda magnetiniame ir elektriniame laukuose, ją veiks jėga:

Kur E yra elektrinio lauko stiprumas.

Pažvelkime į nedidelį pavyzdį:

Elektronas, praėjęs per 3,52∙10 3 V greitinančio potencialo skirtumą, patenka į vienodą magnetinį lauką, statmeną indukcijos linijoms. Trajektorijos spindulys r = 2 cm, lauko indukcija 0,01 T. Nustatykite savitąjį elektrono krūvį.

Specifinis mokestis yra kiekis lygus santykiui krūvis iki masės, tai yra e/m.

Magnetiniame lauke su indukcija B krūvį, judantį greičiu V statmenai indukcijos linijoms, veikia Lorenco jėga F L = BeV. Jo įtakoje įkrauta dalelė judės apskritimo lanku. Kadangi šiuo atveju Lorenco jėga sukels įcentrinį pagreitį, tai pagal 2-ąjį Niutono dėsnį galime rašyti:

Elektronas įgyja kinetinę energiją, kuri bus lygi mV 2 /2, dėl elektrinio lauko jėgų darbo A (A = eU), pakeisdamas į gautą lygtį.

« Fizika – 11 kl.

Magnetinis laukas veikia jėga judančias įkrautas daleles, įskaitant srovės laidininkus.
Kokia jėga veikia vieną dalelę?

1.
Jėga, veikianti judančią įkrautą dalelę iš magnetinio lauko, vadinama Lorenco jėga garbei didžiojo olandų fiziko H. Lorentzo, sukūrusio elektronų teorija materijos struktūra.
Lorenco jėgą galima rasti naudojant Ampero dėsnį.

Lorenco jėgos modulis yra lygus jėgos modulio F, veikiančio Δl ilgio laidininko atkarpą, ir įkrautų dalelių, tvarkingai judančių šioje laidininko atkarpoje, skaičiaus santykiui:

Kadangi jėga (Ampero jėga), veikianti laidininko atkarpą nuo magnetinio lauko
lygus F = | aš | BΔl sin α,
o srovės stipris laidininke lygus I = qnvS
Kur
q – dalelių krūvis
n – dalelių koncentracija (t. y. krūvių skaičius tūrio vienete)
v – dalelių greitis
S yra laidininko skerspjūvis.

Tada gauname:
Kiekvienas judantis krūvis yra veikiamas magnetinio lauko Lorenco jėga, lygus:

čia α – kampas tarp greičio vektoriaus ir magnetinės indukcijos vektoriaus.

Lorenco jėga yra statmena vektoriams ir.

2.
Lorenco jėgos kryptis

Lorenco jėgos kryptis nustatoma naudojant tą patį kairės rankos taisyklės, kuri yra tokia pati kaip Ampero jėgos kryptis:

Jei kairioji ranka yra išdėstyta taip, kad magnetinės indukcijos komponentas, statmenas krūvio greičiui, patektų į delną, o keturi ištiesti pirštai būtų nukreipti išilgai teigiamo krūvio judėjimo (prieš neigiamo judėjimą), tada sulenktas 90° nykštys parodys krūvį veikiančios Lorenco jėgos F l kryptį

3.
Jei erdvėje, kurioje juda įkrauta dalelė, tuo pačiu metu yra ir elektrinis, ir magnetinis laukas, tai suminė krūvį veikianti jėga lygi: = el + l kur jėga, kuria veikia elektrinis laukas. veikia krūvį q lygus F el = q .

4.
Lorenco jėga neveikia, nes ji yra statmena dalelių greičio vektoriui.
Tai reiškia, kad Lorenco jėga nekeičia dalelės kinetinės energijos, taigi ir jos greičio modulio.
Veikiant Lorenco jėgai, keičiasi tik dalelės greičio kryptis.

5.
Įkrautos dalelės judėjimas vienodame magnetiniame lauke

Valgyk vienalytis magnetinis laukas, nukreiptas statmenai pradiniam dalelės greičiui.

Lorenco jėga priklauso nuo absoliučių dalelių greičio vektorių verčių ir magnetinio lauko indukcijos.
Magnetinis laukas nekeičia judančios dalelės greičio modulio, o tai reiškia, kad Lorenco jėgos modulis taip pat išlieka nepakitęs.
Lorenco jėga yra statmena greičiui ir todėl lemia dalelės įcentrinį pagreitį.
Dalelės, judančios pastoviu greičiu absoliučia verte, įcentrinio pagreičio absoliučios vertės invariantas reiškia, kad

Vienodame magnetiniame lauke įkrauta dalelė tolygiai juda apskritimu, kurio spindulys yra r.

Pagal antrąjį Niutono dėsnį

Tada apskritimo, kuriuo juda dalelė, spindulys yra lygus:

Laikas, per kurį dalelė visiškai apsisuka (orbitinis periodas), yra lygus:

6.
Naudojant magnetinio lauko veikimą judančiam krūviui.

Magnetinio lauko poveikis judančiam krūviui naudojamas televizijos vamzdeliuose, kuriuose link ekrano skrendantys elektronai nukreipiami naudojant specialių ritinių sukuriamą magnetinį lauką.

Lorenco jėga naudojama ciklotrone – įkrautų dalelių greitintuve, gaminančiame didelės energijos daleles.

Masių spektrografų įtaisas, leidžiantis tiksliai nustatyti dalelių mases, taip pat pagrįstas magnetinio lauko veikimu.