Arah gaya Lorentz adalah aturan tangan kiri. Penerapan gaya Ampere dan Lorentz dalam ilmu pengetahuan dan teknologi. Ammeter, telegraf, elektromagnet, penganalisis massa. Definisi gaya Lorentz

Definisi

Gaya yang bekerja pada partikel bermuatan yang bergerak dalam medan magnet adalah:

ditelepon Gaya Lorentz (gaya magnet).

Berdasarkan definisi (1), modulus gaya yang dipertimbangkan adalah:

dimana adalah vektor kecepatan partikel, q adalah muatan partikel, adalah vektor induksi medan magnet di titik letak muatan, adalah sudut antara vektor dan . Dari persamaan (2) dapat disimpulkan bahwa jika muatan bergerak sejajar dengan garis gaya Medan gaya, maka gaya Lorentz adalah nol. Terkadang, saat mencoba mengisolasi gaya Lorentz, mereka dilambangkan dengan indeks:

Arah gaya Lorentz

Gaya Lorentz (seperti gaya apa pun) adalah sebuah vektor. Arahnya tegak lurus terhadap vektor kecepatan dan vektor (yaitu tegak lurus terhadap bidang di mana vektor kecepatan dan induksi magnet berada) dan ditentukan oleh aturan gimlet kanan (sekrup kanan) Gambar 1 (a) . Jika kita berhadapan dengan muatan negatif, arah gaya Lorentz berlawanan dengan hasil perkalian vektor (Gbr. 1(b)).

vektor diarahkan tegak lurus bidang gambar ke arah kita.

Konsekuensi dari sifat-sifat gaya Lorentz

Karena gaya Lorentz selalu diarahkan tegak lurus terhadap arah kecepatan muatan, maka usahanya pada partikel adalah nol. Ternyata bekerja pada partikel bermuatan dengan medan magnet konstan tidak dapat mengubah energinya.

Jika medan magnet seragam dan arahnya tegak lurus terhadap kecepatan gerak partikel bermuatan, maka muatan di bawah pengaruh gaya Lorentz akan bergerak sepanjang lingkaran dengan jari-jari R=konstan pada bidang yang tegak lurus medan magnet. vektor induksi. Dalam hal ini, jari-jari lingkaran adalah:

dimana m adalah massa partikel, |q| adalah modulus muatan partikel, adalah faktor Lorentz relativistik, c adalah kecepatan cahaya dalam ruang hampa.

Gaya Lorentz merupakan gaya sentripetal. Berdasarkan arah pembelokan partikel bermuatan elementer dalam medan magnet, ditarik kesimpulan tentang tandanya (Gbr. 2).

Rumus gaya Lorentz dengan adanya medan magnet dan listrik

Jika suatu partikel bermuatan bergerak dalam ruang yang terdapat dua medan (magnet dan listrik) secara bersamaan, maka gaya yang bekerja padanya adalah:

dimana adalah vektor kuat medan listrik pada titik dimana muatan berada. Ekspresi (4) secara empiris diperoleh oleh Lorentz. Gaya yang termasuk dalam rumus (4) disebut juga gaya Lorentz (gaya Lorentz). Pembagian gaya Lorentz menjadi komponen: listrik dan magnet relatif, karena berkaitan dengan pilihan kerangka acuan inersia. Jadi, jika kerangka acuan bergerak dengan kecepatan yang sama dengan muatan, maka dalam sistem seperti itu gaya Lorentz yang bekerja pada partikel akan menjadi nol.

Satuan gaya Lorentz

Satuan dasar pengukuran gaya Lorentz (dan juga gaya lainnya) dalam sistem SI adalah: [F]=H

Dalam GHS: [F]=din

Contoh pemecahan masalah

Contoh

Latihan. Berapa kecepatan sudut elektron yang bergerak melingkar dalam medan magnet induksi B?

Larutan. Karena sebuah elektron (partikel bermuatan) bergerak dalam medan magnet, ia dikenai gaya Lorentz yang berbentuk:

dimana q=q e – muatan elektron. Karena kondisinya menyatakan bahwa elektron bergerak melingkar, maka ekspresi modulus gaya Lorentz akan berbentuk:

Gaya Lorentz bersifat sentripetal dan, selain itu, menurut hukum kedua Newton, dalam kasus kita gaya tersebut akan sama dengan:

Mari kita samakan sisi kanan ekspresi (1.2) dan (1.3), kita mendapatkan:

Dari ekspresi (1.3) kita memperoleh kecepatan:

Periode revolusi elektron dalam lingkaran dapat dicari dengan persamaan:

Dengan mengetahui periodenya, Anda dapat mencari kecepatan sudut sebagai:

Menjawab.

Contoh

Latihan. Sebuah partikel bermuatan (muatan q, massa m) dengan kecepatan v terbang ke suatu daerah yang ada Medan listrik intensitas E dan medan magnet dengan induksi B. Vektor dan searah. Berapakah percepatan partikel pada saat mulai bergerak dalam medan, jika ?

tapi apa hubungannya arus dengan itu

KarenaNS D aku – jumlah muatan dalam volume S D aku, Kemudian untuk satu kali pengisian daya

atau

gaya Lorentz – gaya yang diberikan oleh medan magnet pada muatan positif yang bergerak dengan kecepatan(di sini adalah kecepatan pergerakan pembawa muatan positif). Modulus gaya Lorentz:

dimana α adalah sudut antara Dan .

Dari (2.5.4) jelas bahwa muatan yang bergerak sepanjang garis tidak dipengaruhi oleh gaya ().

Gaya Lorentz diarahkan tegak lurus terhadap bidang tempat vektor berada Dan . Untuk muatan positif yang bergerak aturan tangan kiri berlaku atau« aturan gimlet"(Gbr. 2.6).

Oleh karena itu, arah gaya muatan negatif berlawanan dengan Aturan tangan kanan berlaku untuk elektron.

Karena gaya Lorentz diarahkan tegak lurus terhadap muatan yang bergerak, mis. tegak lurus ,usaha yang dilakukan oleh gaya ini selalu nol . Akibatnya, ketika bekerja pada partikel bermuatan, gaya Lorentz tidak dapat berubah energi kinetik partikel.

Sering Gaya Lorentz merupakan penjumlahan gaya listrik dan gaya magnet:

,

(2.5.4)

di sini gaya listrik mempercepat partikel dan mengubah energinya.

Setiap hari kita mengamati pengaruh gaya magnet terhadap muatan bergerak di layar televisi (Gbr. 2.7).

Pergerakan berkas elektron sepanjang bidang layar dirangsang oleh medan magnet kumparan defleksi. Jika Anda mendekatkan magnet permanen ke bidang layar, Anda dapat dengan mudah melihat pengaruhnya terhadap berkas elektron melalui distorsi yang muncul pada gambar.

Aksi gaya Lorentz pada akselerator partikel bermuatan dijelaskan secara rinci di bagian 4.3.

Gaya Ampere yang bekerja pada suatu bagian penghantar dengan panjang Δ l dengan kuat arus tertentu I, terletak pada medan magnet B, F = I · B · Δ l · sin α dapat dinyatakan dalam gaya-gaya yang bekerja pada pembawa biaya tertentu.

Misalkan muatan pembawa dinotasikan sebagai q, dan n adalah nilai konsentrasi pembawa muatan bebas dalam konduktor. Dalam hal ini, hasil kali n · q · υ · S, di mana S mewakili luas penampang konduktor, setara dengan arus yang mengalir dalam konduktor, dan υ adalah modulus kecepatan yang dipesan pergerakan pembawa dalam konduktor:

saya = q·n·υ·S.

Definisi 2

Rumus Pasukan Ampere dapat ditulis dalam bentuk berikut:

F = q · n · S · Δ l · υ · B · sin α .

Karena jumlah total N pembawa muatan bebas dalam konduktor dengan penampang S dan panjang Δ l sama dengan hasil kali n · S · Δ l, maka gaya yang bekerja pada satu partikel bermuatan sama dengan persamaan: F L = q · υ · B · dosa α.

Kekuatan yang ditemukan disebut pasukan Lorentz. Sudut α pada rumus di atas setara dengan sudut antara vektor induksi magnet B → dan kecepatan ν →.

Arah gaya Lorentz yang bekerja pada partikel bermuatan positif, sama seperti arah gaya Ampere, dicari dengan menggunakan aturan gimlet atau menggunakan aturan tangan kiri. Posisi relatif dari vektor ν → , B → dan F L → untuk partikel yang membawa muatan positif diilustrasikan pada Gambar. 1 . 18. 1 .

Gambar 1. 18. 1 . Posisi relatif vektor ν →, B → dan F L →. Modulus gaya Lorentz F L → secara numerik setara dengan hasil kali luas jajar genjang yang dibangun pada vektor ν → dan B → dan muatan q.

Gaya Lorentz berarah normal, yaitu tegak lurus terhadap vektor ν → dan B →.

Gaya Lorentz tidak bekerja ketika partikel pembawa muatan bergerak dalam medan magnet. Fakta ini mengarah pada fakta bahwa besarnya vektor kecepatan juga tidak mengubah nilainya dalam kondisi gerak partikel.

Jika partikel bermuatan bergerak dalam medan magnet seragam di bawah pengaruh gaya Lorentz, dan kecepatannya ν → terletak pada bidang yang arahnya tegak lurus terhadap vektor B →, maka partikel tersebut akan bergerak melingkar dengan jari-jari tertentu, dihitung dengan rumus sebagai berikut:

Lorentz memaksa masuk pada kasus ini digunakan sebagai gaya sentripetal (Gbr. 1.18.2).

Gambar 1. 18. 2. Gerak melingkar suatu partikel bermuatan dalam medan magnet seragam.

Untuk periode revolusi suatu partikel dalam medan magnet seragam, persamaan berikut ini berlaku:

T = 2 π R υ = 2 π m q B .

Rumus ini dengan jelas menunjukkan tidak adanya ketergantungan partikel bermuatan dengan massa tertentu m pada kecepatan dan radius lintasan R.

Hubungan yang diberikan di bawah ini adalah rumus kecepatan sudut partikel bermuatan yang bergerak sepanjang lintasan melingkar:

ω = υ R = υ q B m υ = q B m .

Ini disebut frekuensi siklotron. Besaran fisika ini tidak bergantung pada kecepatan partikel, sehingga kita dapat menyimpulkan bahwa ia tidak bergantung pada energi kinetiknya.

Definisi 4

Keadaan ini diterapkan pada siklotron, yaitu pada akselerator partikel berat (proton, ion).

Pada Gambar 1. 18. 3 diberikan diagram sirkuit siklotron.

Gambar 1. 18. 3. Pergerakan partikel bermuatan dalam ruang vakum siklotron.

Definisi 5

Duan adalah setengah silinder logam berongga yang ditempatkan dalam ruang vakum di antara kutub elektromagnet sebagai salah satu dari dua elektroda percepatan berbentuk D dalam siklotron.

Tegangan listrik bolak-balik dialirkan ke dees, yang frekuensinya setara dengan frekuensi siklotron. Partikel yang membawa sejumlah muatan disuntikkan ke tengah ruang vakum. Pada sela-sela dees tersebut, mereka mengalami percepatan yang disebabkan oleh medan listrik. Partikel-partikel yang berada di dalam dees, dalam proses bergerak sepanjang setengah lingkaran, mengalami aksi gaya Lorentz. Jari-jari setengah lingkaran bertambah seiring bertambahnya energi partikel. Seperti pada akselerator lainnya, dalam siklotron, percepatan partikel bermuatan dicapai dengan menerapkan medan listrik, dan mempertahankannya pada lintasannya menggunakan medan magnet. Siklotron memungkinkan percepatan proton hingga energi mendekati 20 MeV.

Medan magnet seragam paling banyak digunakan di banyak perangkat jenis yang berbeda janji temu. Secara khusus, mereka telah menemukan penerapannya dalam apa yang disebut spektrometer massa.

Definisi 6

Spektrometer massa- ini adalah perangkat yang penggunaannya memungkinkan kita mengukur massa partikel bermuatan, yaitu ion atau inti berbagai atom.

Perangkat ini digunakan untuk memisahkan isotop (inti atom dengan muatan yang sama tetapi massa berbeda, misalnya Ne 20 dan Ne 22). Pada Gambar. 1 . 18. Gambar 4 menunjukkan versi paling sederhana dari spektrometer massa. Ion S yang dipancarkan dari sumber melewati beberapa lubang kecil, yang bersama-sama membentuk berkas sempit. Setelah itu, mereka memasuki pemilih kecepatan, di mana partikel bergerak dalam medan listrik homogen bersilangan, yang tercipta di antara pelat kapasitor datar, dan medan magnet, yang muncul di celah antara kutub elektromagnet. Kecepatan awal υ → partikel bermuatan diarahkan tegak lurus terhadap vektor E → dan B →.

Sebuah partikel yang bergerak dalam medan magnet dan listrik bersilangan mengalami pengaruh gaya listrik q E → dan gaya magnet Lorentz. Dalam kondisi dimana E = υ B terpenuhi, gaya-gaya ini saling mengimbangi pengaruh satu sama lain. Dalam hal ini, partikel akan bergerak secara seragam dan lurus dan, setelah terbang melalui kapasitor, akan melewati lubang di layar. Untuk nilai medan listrik dan magnet tertentu, pemilih akan memilih partikel yang bergerak dengan kecepatan υ = E B .

Setelah proses ini, partikel dengan nilai-nilai yang sama kecepatan jatuh ke dalam medan magnet seragam B → ruang spektrometer massa. Partikel di bawah pengaruh gaya Lorentz bergerak dalam ruangan yang tegak lurus terhadap medan magnet bidang. Lintasannya berbentuk lingkaran dengan jari-jari R = m υ q B". Pada proses pengukuran jari-jari lintasan yang diketahui nilai υ dan B", kita dapat menentukan perbandingan q m. Dalam kasus isotop, yaitu pada kondisi q 1 = q 2, spektrometer massa dapat memisahkan partikel dengan massa berbeda.

Dengan bantuan spektrometer massa modern, kita dapat mengukur massa partikel bermuatan dengan akurasi melebihi 10 – 4 .

Gambar 1. 18. 4. Pemilih kecepatan dan spektrometer massa.

Dalam kasus ketika kecepatan partikel υ → memiliki komponen υ ∥ → sepanjang arah medan magnet, partikel tersebut dalam medan magnet seragam akan melakukan gerakan spiral. Jari-jari spiral seperti itu R bergantung pada modulus komponen yang tegak lurus terhadap medan magnet υ ┴ vektor υ → , dan tinggi nada spiral p – pada modulus komponen longitudinal υ ∥ (Gbr. 1. 18. 5 ).

Gambar 1. 18. 5. Gerak partikel bermuatan dalam spiral dalam medan magnet seragam.

Berdasarkan hal ini, kita dapat mengatakan bahwa lintasan partikel bermuatan, dalam arti tertentu, “berputar” sepanjang garis induksi magnet. Fenomena ini digunakan dalam teknologi isolasi termal magnetik plasma suhu tinggi - gas terionisasi penuh pada suhu sekitar 10 6 K. Saat mempelajari reaksi termonuklir terkontrol, suatu zat dalam keadaan serupa diperoleh di instalasi tipe Tokamak. Plasma tidak boleh menyentuh dinding ruangan. Isolasi termal dicapai dengan menciptakan medan magnet dengan konfigurasi khusus. Pada Gambar 1. 18. Gambar 6 mengilustrasikan misalnya lintasan partikel pembawa muatan dalam “botol” (atau perangkap) magnetis.

Gambar 1. 18. 6. “Botol” magnetis. Partikel bermuatan tidak melampaui batasnya. Medan magnet yang diperlukan dapat dibuat dengan menggunakan dua kumparan bulat yang membawa arus.

Fenomena serupa juga terjadi pada medan magnet bumi yang melindungi seluruh makhluk hidup dari aliran partikel pembawa muatan dari luar angkasa.

Definisi 7

Partikel bermuatan cepat dari luar angkasa, menurut ke tingkat yang lebih besar dari Matahari “dicegat” oleh medan magnet bumi, mengakibatkan terbentuknya sabuk radiasi (Gbr. 1, 18, 7), di mana partikel-partikel, seolah-olah berada dalam perangkap magnet, bergerak maju mundur sepanjang lintasan spiral antara utara dan kutub magnet selatan dalam sepersekian detik.

Pengecualiannya adalah wilayah kutub, di mana beberapa partikel menembus lapisan atas atmosfer, sehingga dapat menyebabkan terjadinya fenomena seperti aurora. Sabuk radiasi bumi terbentang dari jarak sekitar 500 km hingga puluhan jari-jari planet kita. Perlu diingat bahwa kutub selatan magnet bumi terletak dekat dengan kutub utara geografis di barat laut Greenland. Sifat magnet terestrial belum diteliti.

Gambar 1. 18. 7. Sabuk radiasi bumi. Partikel bermuatan cepat dari Matahari, terutama elektron dan proton, terperangkap dalam perangkap magnet di sabuk radiasi.

Ada kemungkinan mereka menyerang lapisan atas atmosfer dan menyebabkan terjadinya “cahaya utara”.

Gambar 1. 18. 8. Model gerak muatan dalam medan magnet.

Gambar 1. 18. 9. Model spektrometer massa.

Gambar 1. 18. 10. Model pemilih kecepatan.

Jika Anda melihat kesalahan pada teks, silakan sorot dan tekan Ctrl+Enter

Muatan listrik yang bergerak ke arah tertentu menciptakan medan magnet di sekelilingnya, yang kecepatan rambatnya di ruang hampa sama dengan kecepatan cahaya, dan di media lain sedikit lebih kecil. Jika pergerakan suatu muatan terjadi dalam medan magnet luar, maka terjadi interaksi antara medan magnet luar dengan medan magnet muatan tersebut. Karena arus listrik adalah pergerakan terarah dari partikel bermuatan, gaya yang akan bekerja dalam medan magnet pada konduktor pembawa arus akan menjadi hasil dari gaya individu (elemen), yang masing-masing diterapkan pada pembawa muatan elementer.

Proses interaksi antara medan magnet luar dan muatan bergerak dipelajari oleh G. Lorentz, yang, sebagai hasil dari banyak eksperimennya, memperoleh rumus untuk menghitung gaya yang bekerja pada partikel bermuatan bergerak dari medan magnet. Oleh karena itu gaya yang bekerja pada muatan yang bergerak dalam medan magnet disebut gaya Lorentz.

Gaya yang bekerja pada konduktor melalui saluran pembuangan (dari hukum Ampere) akan sama dengan:

Menurut definisi, kuat arus sama dengan I = qn (q adalah muatan, n adalah jumlah muatan yang melewatinya persilangan konduktor selama 1 detik). Ini menyiratkan:

Dimana: n 0 adalah jumlah muatan yang terkandung dalam satuan volume, V adalah kecepatan geraknya, S adalah luas penampang konduktor. Kemudian:

Mengganti ekspresi ini ke dalam rumus Ampere, kita mendapatkan:

Gaya ini akan bekerja pada semua muatan yang terletak pada volume konduktor: V = Sl. Banyaknya muatan yang ada dalam suatu volume tertentu akan sama dengan:

Maka persamaan gaya Lorentz akan terlihat seperti:

Dari sini kita dapat menyimpulkan bahwa gaya Lorentz yang bekerja pada muatan q yang bergerak dalam medan magnet sebanding dengan muatan, induksi magnet medan luar, kecepatan geraknya dan sinus sudut antara V dan B, yaitu:

Arah pergerakan partikel bermuatan dianggap sebagai arah pergerakan muatan positif. Oleh karena itu, arah gaya tertentu dapat ditentukan dengan menggunakan aturan tangan kiri.

Gaya yang bekerja pada muatan negatif akan diarahkan ke arah yang berlawanan.

Gaya Lorentz selalu diarahkan tegak lurus terhadap kecepatan V muatan dan oleh karena itu tidak melakukan usaha apa pun. Ia hanya mengubah arah V, dan energi kinetik serta kecepatan muatan saat bergerak dalam medan magnet tetap tidak berubah.

Ketika sebuah partikel bermuatan bergerak secara bersamaan dalam medan magnet dan listrik, ia akan dikenai gaya:

Dimana E adalah kuat medan listrik.

Mari kita lihat contoh kecilnya:

Sebuah elektron yang melewati beda potensial percepatan 3,52∙10 3 V memasuki medan magnet seragam yang tegak lurus garis induksi. Jari-jari lintasan r = 2 cm, induksi medan 0,01 T. Tentukan muatan spesifik elektron.

Biaya spesifik adalah kuantitasnya sama dengan rasionya muatan terhadap massa, yaitu e/m.

Dalam medan magnet dengan induksi B, muatan yang bergerak dengan kecepatan V tegak lurus garis induksi dikenai gaya Lorentz F L = BeV. Di bawah pengaruhnya, partikel bermuatan akan bergerak sepanjang busur lingkaran. Karena dalam hal ini gaya Lorentz akan menimbulkan percepatan sentripetal, maka menurut hukum ke-2 Newton kita dapat menulis:

Elektron memperoleh energi kinetik, yang akan sama dengan mV 2 /2, karena kerja gaya medan listrik A (A = eU), dengan mensubstitusikan ke dalam persamaan yang kita peroleh.

« Fisika - kelas 11"

Medan magnet bekerja dengan gaya pada partikel bermuatan yang bergerak, termasuk konduktor pembawa arus.
Berapakah gaya yang bekerja pada satu partikel?

1.
Gaya yang bekerja pada partikel bermuatan yang bergerak dari medan magnet disebut gaya Lorentz untuk menghormati fisikawan besar Belanda H. Lorentz, yang menciptakan teori elektron struktur materi.
Gaya Lorentz dapat dicari dengan menggunakan hukum Ampere.

Modulus gaya Lorentz sama dengan perbandingan modulus gaya F yang bekerja pada suatu penampang konduktor dengan panjang Δl dengan jumlah N partikel bermuatan yang bergerak teratur pada penampang konduktor tersebut:

Karena gaya (gaya Ampere) yang bekerja pada suatu bagian penghantar berasal dari medan magnet
sama dengan F = | saya | BΔl dosa α,
dan kekuatan arus dalam konduktor sama dengan saya = qnvS
Di mana
q - muatan partikel
n - konsentrasi partikel (yaitu jumlah muatan per satuan volume)
v - kecepatan partikel
S adalah penampang konduktor.

Kemudian kita mendapatkan:
Setiap muatan yang bergerak dipengaruhi oleh medan magnet gaya Lorentz, sama dengan:

dimana α adalah sudut antara vektor kecepatan dan vektor induksi magnet.

Gaya Lorentz tegak lurus terhadap vektor dan.

2.
Arah gaya Lorentz

Arah gaya Lorentz ditentukan dengan menggunakan hal yang sama aturan tangan kiri, yang sama dengan arah gaya Ampere:

Jika tangan kiri diposisikan sedemikian rupa sehingga komponen induksi magnet tegak lurus kecepatan muatan memasuki telapak tangan, dan keempat jari yang terjulur diarahkan sepanjang pergerakan muatan positif (melawan pergerakan muatan negatif), maka ditekuk 90° ibu jari akan menunjukkan arah gaya Lorentz F l yang bekerja pada muatan

3.
Jika dalam ruang tempat partikel bermuatan bergerak terdapat medan listrik dan medan magnet secara bersamaan, maka gaya total yang bekerja pada muatan tersebut sama dengan: = el + l dimana gaya yang bekerja pada medan listrik bertindak berdasarkan muatan q sama dengan F el = q .

4.
Gaya Lorentz tidak berfungsi, Karena itu tegak lurus terhadap vektor kecepatan partikel.
Ini berarti bahwa gaya Lorentz tidak mengubah energi kinetik partikel dan modulus kecepatannya.
Di bawah pengaruh gaya Lorentz, hanya arah kecepatan partikel yang berubah.

5.
Gerak partikel bermuatan dalam medan magnet seragam

Makan homogen medan magnet yang arahnya tegak lurus terhadap kecepatan awal partikel.

Gaya Lorentz bergantung pada nilai absolut vektor kecepatan partikel dan induksi medan magnet.
Medan magnet tidak mengubah modulus kecepatan partikel yang bergerak, artinya modulus gaya Lorentz juga tidak berubah.
Gaya Lorentz tegak lurus terhadap kecepatan dan oleh karena itu menentukan percepatan sentripetal partikel.
Invarian nilai absolut dari percepatan sentripetal suatu partikel yang bergerak dengan kecepatan konstan dalam nilai absolut berarti demikian

Dalam medan magnet seragam, sebuah partikel bermuatan bergerak beraturan dalam lingkaran berjari-jari r.

Menurut hukum kedua Newton

Maka jari-jari lingkaran tempat partikel bergerak adalah:

Waktu yang diperlukan suatu partikel untuk melakukan satu putaran penuh (periode orbit) adalah:

6.
Menggunakan aksi medan magnet pada muatan yang bergerak.

Pengaruh medan magnet pada muatan bergerak digunakan dalam tabung gambar televisi, di mana elektron yang terbang menuju layar dibelokkan menggunakan medan magnet yang diciptakan oleh kumparan khusus.

Gaya Lorentz digunakan dalam siklotron - akselerator partikel bermuatan untuk menghasilkan partikel berenergi tinggi.

Perangkat spektrograf massa, yang memungkinkan penentuan massa partikel secara akurat, juga didasarkan pada aksi medan magnet.